Задача заключается в определении функции j(x,y,z),
которая удовлетворяет уравнению (4.3), а также определенным граничным условиям.
Граничные условия - это значения j(x,y,z) во всех
точках поверхности, охватывающей область, в которой определена функция j. При этом на поверхности, удаленной в бесконечность,
потенциал j принимается равным нулю.На проводящих поверхностях могут быть заданы потенциалы каждого проводника
или величина полного заряда на каждом проводнике. Объемные заряды предполагаются
отсутствующими, ибо заряды проводников сосредоточены на их поверхности.
Основная
задача электростатики может быть сформулирована следующим образом.
Дано:
расположение и форма всех проводников, а также либо потенциал каждого проводника,
либо общий заряд каждого проводника.
Найти:
поле этих проводников и распределение зарядов по их поверхности.
В
теории доказывается, что существует только одна функция j(x,y,z), удовлетворяющая
уравнению Лапласа и принимающая на границах заданные значения, т.е., что решение
задачи единственно.
Однозначность решения позволяет заключить, что как угодно
найденная любая функция j(x,y,z),
являющаяся решением уравнения (4.3) и удовлетворяющая граничным условиям есть
единственное и потому истинное решение задачи.
Метод
изображений
Метод изображений -
это способ решения основной задачи электростатики, основанный на подмене исходной
конфигурации проводников некоторым другим распределением зарядов, потенциал которого
на поверхности проводников и в бесконечности совпадает с граничными условиями
исходной задачи. Новая задача, разумеется, должна иметь простое решение. Поскольку
решение при данных граничных условиях единственно, то оно является и решением
исходной задачи.
Пример: Точечный заряд q находится на расстоянии
d от бесконечного проводника, занимающего левое полупространство. Определить
поле в правом полупространстве.
Рис. 4.3
Общий заряд точечного проводника задан. Потенциал проводника,
уходящего в бесконечность, естественно принять за нуль. Этими условиями решение
определяется однозначно. Чтобы найти это решение, предположим, что на продолжении
перпендикуляра, опущенного из заряда на поверхность проводника, находится на расстоянии
d заряд q' = -q
(см. рис. 4.3) и затем мысленно уберем сам проводник . Тогда плоскость, совпадавшая
ранее с поверхностью проводника, будет обладать требуемым нулевым потенциалом,
ибо все точки этой плоскости будут равно отстоять от равных по величине и противоположных
по знаку зарядов.
Стало быть, поле совокупности этих
зарядов в правом полупространстве удовлетворяет условиям задачи, из чего на основании
того, что решение единственно следует, что поле это в правом полупространстве
тождественно искомому полю заряда q и зарядов, индуцированных им на поверхности
бесконечного проводника. Таким образом задача сведена к простой задаче двух зарядов.
Следует заметить, что внутри проводника E=0, и поле не совпадает с полем
заряда и проводника.
Основы матричных методов расчета электрических цепей Электростатика
Электричество и электромагнетизм
Рассмотренные методы расчета электрических
цепей - непосредственно по законам Кирхгофа, методы контурных токов и узловых
потенциалов - позволяют принципиально рассчитать любую схему. Однако их применение
без использования введенных ранее топологических матриц рационально для относительно
простых схем. Использование матричных методов расчета позволяет формализовать
процесс составления уравнений электромагнитного баланса цепи, а также упорядочить
ввод данных в ЭВМ, что особенно существенно при расчете сложных разветвленных
схем. Переходя к матричным методам расчета цепей, запишем закон Ома в матричной
форме.
