. Кольца Ньютона,
являющиеся классическим примером полос равной толщины, наблюдаются при отражении
света от воздушного зазора, образованного плоскопараллельной пластинкой и
соприкасающейся с ней плосковыпуклой линзой с большим радиусом кривизны (рис.
4.4). Параллельный пучок света падает нормально на плоскую поверхность линзы
точно отражается от верхней и нижней поверхностей воздушного зазора между
линзой и пластинкой. При наложении отраженных лучей возникают полосы равной
толщины, при нормальном падении света имеющие вид концентрических окружностей.
В отраженном свете оптическая разность хода (с учетом потери полуволны при отражении), согласно (4.1), при условии, что показатель преломления воздуха n=1, а i=0,
где d - ширина зазора. Из рис. 4.4 следует, что 
, где R- радиус кривизны линзы, r - радиус кривизны окружности,
всем точкам которой соответствует одинаковый зазор d. Учитывая, что d мало,
получим 
. Следовательно,
. (4.4)
Приравняв (4.4) к условиям максимума (
(m=0,1,2…)) и минимума (
(m=0,1,2…)), получим выражения для радиусов m-го светлого
кольца и m-го темного кольца соответственно
(m=0,1,2…),
Измеряя радиусы соответствующих колец, можно (зная радиус кривизны линзы
R) определить
и, наоборот, по известной
найти радиус кривизны R линзы.
Как для полос равного наклона, так и для полос равной толщины положение
максимумов зависит от длины волны
(см. (4.2)). Поэтому система светлых и темных полос получается только при
освещении монохроматическим светом. При наблюдении в белом свете получается
совокупность смещенных друг относительно друга полос, образованных лучами
разных длин волн, и интерференционная картина приобретает радужную окраску.
Все рассуждения были проведены для отраженного света. Интерференцию можно
наблюдать и в проходящем свете, причем в данном случае не наблюдается потери
полуволны. Следовательно, оптическая разность хода для проходящего и отраженного
света отличается на 
, т. е. максимумам интерференции в отраженном
свете соответствуют минимумы в проходящем, и наоборот.