Законы преломления и отражения света. Полное внутреннее отражение
Закон преломления луч падающий, луч преломленный и перпендикуляр, проведенный к границе раздела в точке падения, лежат в одной плоскости
Тонкие линзы. Формула линзы. Построение изображений в тонкой линзе.
Развитие представлений о природе света
Волновая теория основывается на принципе Гюйгенса
Электромагнитная теория света Подходы к интеграции
Когерентность и монохроматичность световых волн Постоянный электрический ток Курс лекций по физике
Пространственная когерентность
Методы наблюдения интерференции света Метод Юнга Зеркала Френеля Бипризма Френеля
Интенсивность в любой точке А экрана, лежащей на расстоянии x от О, определяется оптической разностью хода
Интерференция света в тонких пленках
Интерференция, как известно, наблюдается, только если удвоенная толщина пластинки меньше длины когерентности падающей волны
Применение интерференции света Многолучевая интерференция
Явление интерференции также применяется в очень точных измерительных приборах, называемых интерферометрами
Принцип Гюйгенса-Френеля
Метод зон Френеля. Прямолинейное распространение света Общее число зон Френеля
Дифракция Френеля на круглом отверстии и диске
Дифракция Фраунгофера на щели. Условия минимумов и максимумов
Дифракция Фраунгофера на дифракционной решетке. Условия минимумов и максимумов Если дифракционная решетка состоит из N щелей, то условием главных минимумов является условие (7.2), условием главных максимумов - условие (7.3), а условием дополнительных минимумов
Пространственная решетка. Рассеяние света
Дифракция на пространственной решетке Формула Вульфа - Брэггов
Рассмотрим различия в дифракционном и призматическом спектрах
Электронная теория дисперсии свети
Уравнение вынужденных колебаний электрона
Поглощение (абсорбция) света
Поляризация света
Естественный и поляризованный свет
Степенью поляризации называется величина
,
Поляризация света при отражении и преломлении на границе двух диэлектриков. Закон Брюстера.
Степень поляризации (степень выделения световых волн с определенной ориентацией электрического (и магнитного)
вектора) зависит от угла падения лучей и показателя преломленияДвойное лучепреломление Исследования показывают, что вышедшие из кристалла лучи плоскополяризованы во взаимно перпендикулярных плоскостях. В качестве примера построения обыкновенного и необыкновенного лучей рассмотрим преломление плоской волны на границе анизотропной среды
Анализ поляризованного света Вырезанная параллельно оптической оси пластинка, для которой оптическая разность хода
(m=0, 1, 2, ...), называется пластинкой в четверть волны (пластинкой
).
Тепловое излучение и его характеристики Единица спектральной плотности энергетической светимости (Rv,T) - джоуль на метр в квадрате (Дж/м2) Способность тел поглощать падающее на них излучение характеризуется спектральной поглощательной способностью
Кирхгоф, опираясь на второй закон термодинамики и анализируя условия равновесного излучения в изолированной системе тел, установил количественную связь между спектральной плотностью энергетической светимости и спектральной поглощательной способностью тел.
Законы Стефана - Больцмана и смещения Вина
Квантовая гипотеза Планка
Виды фотоэлектрического эффекта. Законы внешнего фотоэффекта
Закон Столетова: при фиксированной частоте падающего света число фотоэлектронов, вырываемых из катода в единицу времени, пропорционально интенсивности света (сила фототока насыщения пропорциональна энергетической освещенности eе катода).
Уравнение Эйнштейна для внешнего фотоэффекта. Экспериментальное подтверждение квантовых свойств света Уравнение Эйнштейна было подтверждено опытами Милликена
Масса и импульс фотона. Давление света Наличие в составе рассеянного излучения несмещенной линии (излучения первоначальной длины волны) можно объяснить следующим образом. При рассмотрении механизма рассеяния предполагалось, что фотон соударяется лишь со свободным электроном. Однако если электрон сильно связан с атомом, как это имеет место для внутренних электронов (особенно в тяжелых атомах), то фотон обменивается энергией и импульсом с атомом в целом. Так как масса атома по сравнению с массой электрона очень велика, то атому передается лишь ничтожная часть энергии фотона. Поэтому в данном случае длина волны λ́ рассеянного излучения практически не будет отличаться от длины волны λ падающего излучения.
