Полный магнитный момент одноэлектронного атома
Усредненное значение перпендикулярных составляющих обоих магнитных моментов за прецессии будет равно нулю, т.к. эти составляющие непрерывно меняют свое направление в пространстве.
Т.о., эффективный полный магнитный момент одноэлектродного атома будет равняться
сумме параллельных составляющих векторов 
l и S, т.е. будет равен вектору J. Следовательно, полный магнитный момент атома (в отсутствии
внешнего магнитного поля) равен (см. рис. 3).
J = μ1 Cos (
l J) + μS Cos (S J) (21)
|l| = (h / 2π) l*; |l|
= 0 l*;
|J| = (h / 2π) j*; |S|
= 0 S*;
|S| = (h / 2π) S*;
На рисунке 3, на основании известной тригонометрической формулы, следует, что
Cos (l J) = (l (l +1) + j (j +1) – s (s + 1)) / 2 
Cos (S J) = (s (s +1) + j (j +1) – l (l + 1)) / 2 
(22)
Подставляя (8), (15), (22) в (21), получим
μJ = μ0 (3 j (j + 1) + s (s +1) – l (l + 1)) / (2
) (23)
Умножая числитель и знаменатель на , приводим выражение (23) к виду
μJ = μ0 {1 + (j (j + 1) + s (s + 1) - l (l + 1)) / 2j (j + 1)}
(24)
Величина g = 1 + (j (j + 1) + s (s + 1) - l (l + 1)) / 2j (j + 1) (25)
Называется множителем (фактором) Ланде, во многих явлениях играет важную роль.
Т.о. магнитный момент атома равен
μJ = μ0g
= μ0g j* (26)
Если поместить атом в “слабое” магнитное поле, “слабое” настолько, чтобы
взаимодействие моментов l и S между собой было значительно больше их взаимодействия
с внешним магнитным полем. То есть в этом случае атом будет вести себя в поле
как магнитный диполь с моментом, равным l. Причем этот момент будет ориентирован относительно поля
определенным образом. А именно так, чтобы проекция вектора J на направление поля 
принимала значения
PJH = PJ Cos (J) = h / 2πmJ, (27)
mJ = j, j-1, ……,- j. Cos (J) = mJ / j*.
И соответственно проекция магнитного момента атома μJH на направление
внешнего магнитного поля будет равна.
μJH = μJ Cos (J) = μJ (mJ / j*) = μ0gmJ (28)
Дополнительная потенциальная энергия взаимодействия магнитного момента атома с внешним магнитным полем будет равна
ΔΕ = (l ) = μJ H Cos (J) = μ0 g H mJ (29)
Векторы l, s, J ориентируются определенным образом
в пространстве относительно направления магнитного поля, что называется “пространственным
квантованием“.