Конспект лекций по курсу “Магнитные свойства атомов ”

Полный магнитный момент одноэлектронного атома

Схема суммирование векторов l и S.

 

 Причем проекция полного момента количества движенияJ, на какое-либо направление равна JZ = (h / 2π) mj, где mj = j; j-1; ……, -j, т.е. mJ принимает 2j+1 значений. Т.к. у электрона помимо моментов l и s есть еше магнитные моменты: орбитальный l и собственный S, направленный противоположно соответствующим моментам количества движения, то рис.2 необходимо дополнить векторами l и S (см. рис. 3). При этом необходимо учесть, что отношение μS / PS вдвое больше отношения μ1 / P1. Поэтому, если на рис. 3 вектор l изобразить равным по длине вектору l, то в том же масштабе длина вектора μS должна быть в два раза больше длины вектора s, рис.3 выполнен с учетом этого обстоятельства. Из рис. видно, что вследствие того что, μS / PS  μ1 / P1 направление вектора результирующего магнитного момента  ( = μS+μ1 – полного магнитного момента атома) не совпадает с направлением вектора полного магнитного момента количества движения J. Векторы l и s прецессируют вокруг направления того же вектора.