Полный магнитный момент одноэлектронного атома
До сих пор мы рассматривали поведение орбитального 
l и спинового S магнитных моментов электрона во внешнем
магнитном поле в предположении отсутствия взаимодействия между ними. Однако,
в отсутствии внешнего магнитного поля между этими моментами существует взаимодействие,
в результате которого имеют место взаимодействия между орбитальным 
l и спиновым s моментами количества движения электрона
(ls - взаимодействие). При этом векторы l и s прецессируют относительно вектора полного момента
количества движения J численно равного
|J | = (h / 2π) 
, (19)
где внутренне квантовое число j принимает одно из значений j = l+s; l+s-1;… …(l-s).
Схема суммирование векторов l и s.
|l| = (h / 2π) 
=
l*,
|s| = (h / 2π) 
=S*,
|J| = (h / 2π) 
=j*.