Возможные проекции орбитального момента μl H на направлении поля 
:
μlH = μl Cos (
l ) = μ0 l * (ml / l * ) = μ0 ml = eh
/ (4πmC) ml (12)
кратны магнетону Бора.
Важной характеристикой магнитного поля микросистем является так называемое “гидромагнитное” (магнитномеханическое) отношение, величины магнитного момента к величине соответствующего механического момента микросистемы. Согласно (6) и (7) для орбитальных магнитного и механического моментов гидромагнитное отношение
γl = μl / Pl = e / 2mC (13)
В магнитном поле, ввиду наличия орбитального магнитного момента, атом ведет
себя как диполь и обладает дополнительной энергией ΔΕ магнитного
взаимодействия. Эта потенциальная энергия взаимодействия магнитного момента
μl с внешним магнитным полем равна
ΔΕ = (
l ) = μl Н Cos(l ) = μ0 l * H (ml) / l * = μ0 H ml (14).
Приведенные рассуждения не совсем последовательны. Они полуклассические: в одних случаях привлекались понятия классической физики, в других – квантовой механики. Это делалось, исходя из соображений наглядности и простоты расчетов. Тот же самый результат можно получить на основе строгих квантово – механических рассуждений. При квантово – механических расчетах необходимо учесть, что при своем движении электрон “размазан” в пространстве около ядра, т.е. необходимо учесть пространственное распределение заряда. Поэтому нужно вычислить не линейный, а объемный ток. При этом вычисления показывают, что ни вдоль радиуса, ни вдоль меридианов, никакого тока нет. Они приводят к выводу, что ток течет только по широтам, как если бы мы имели дело с электроном, вращающимся в плоскости перпендикулярной оси вращения. Таким образом, квантово – механические вычисления также приводят к заключению о круговом линейном токе.
Это обстоятельство объясняет совпадения полуклассических рассуждений с квантово – механическими расчетами.