Квантовая физика Курс лекций

ТОЭ Компьютерный монтаж Основы Flash Corel DRAW Учебник по схемотехнике Законы Кирхгофа P-CAD Autodesk Mechanical Desktop Электротехника Атомная физика Графический пакет OrCAD Теория множеств Оптическая физика Дифференциалы Интегралы Магнитные свойства Зонная теория Квантовая статистика Квантовая физика Магнитное поле Электростатика Геометрическая оптика Основы теории относительности Волновая функция Главную
Математика
Элементы теории множеств
Интегральное исчисление
Дифференциальное исчисление функций нескольких переменных
Двойной интеграл в полярных координатах
Геометрический смысл дифференциала
Дифференциальное исчисление
История искусства
РОМАНСКИЙ СТИЛЬ
ХУДОЖЕСТВЕННАЯ ПРАКТИКА
КЛАССИЦИЗМА
Художественная роспись тканей
Графические пакеты
Сопромат
Машиностроительное черчение
Начертательная геометрия
Поверхности вращения
Аксонометрические проекции
Методы преобразования
комплексного чертежа
Обобщенные позиционные задачи
Способы сечений
Компьютерная графика
Создание проекта в OrCAD
Редактирование принципиальных схем
Моделирование схем
Вспомогательные программы
Проектирование печатных плат
Автоматизация проектирования
Учебник Autodesk
Mechanical Desktop
Компьютерный монтаж
Редактирование текста
Графический редактор
Corel DRAW
Примеры Разное
Проектирование многослойных
печатных плат P-CAD

 

Свет как электромагнитная волна

Шкала электромагнитных волн Оптическое излучение: видимое излучение, ультрафиолетовое и инфракрасное
излучение

Тепловое излучение Тепловое излучение происходит при любой температуре. При невысоких температурах
излучаются лишь инфракрасные волны.

Закон Кирхгоффа Отношение испускательной способности тела к поглощательной способности тела не зависит от природы тела, есть универсальная для всех тел функция частоты и температуры. Интенсивность теплового излучения характеризуется потоком энергии, измеряемой в ваттах.

Закон Стефана-Больцмана

Особенностью явления инжекции в гетеропереходах является возможность наблюдения явления сверхинжекции, при котором концентрация инжектированных носителей может превышать концентрацию легирующих примесей в области, из которой идет инжекция. Это явление принципиально важно для работы полупроводниковых инжекционных лазеров.
46. Эффект односторонней инжекции.
При приложении внешнего напряжения, смещающего p-n-гетеропереход в прямом направлении, происходит возрастание инжекционной компоненты тока. Как видно из энергетической диаграммы такого перехода, приведённой на рисунке высота энергетического барьера для электронов, движущихся из n-области в p-область ??0n, гораздо больше энергетического барьера для дырок, движущихся из p-области в n-область ??0p. В таком гетеропереходе реализуется эффект односторонней инжекции дырок.
Как видно из энергетической диаграммы такого перехода, высота энергетического барьера для электронов, движущихся из n-обрасти в p-область ??0n гораздо меньше энергетического барьера для дырок, движущихся из p-области в n-область ??0p. Поэтому при подачи на такой гетеропереход прямого напряжения будет преобладать инжекция электронов, т.е. получится односторонняя инжекция. Этим гетеропереход принципиально отличается от гомоперехода.
Гетеропереход может быть создан на основе полупроводников одного типа проводимости.
47. Световодный эффект .
Наиб. интересным нелинейным эффектом, имеющим большое практич. значение, <является солитонный режим распространения оптич. импульсов в волоконныхС. в спектральной области отрицательной дисперсии групповой скорости

Формула Планка Атомные осцилляторы излучают энергию только определенными порциями – квантами.

Закон смещения Вина

Закон Стефана-Больцмана

Квантовое объяснение фотоэффекта Фотоэлектронную эмиссию проявляют лишь некоторые вещества, такие как натрий и калий с работой выхода около 1 эв

Корпускулярный механизм передачи энергии Может осуществляться либо посредством частиц, либо посредством волн

Диапазон видимого света

Квантовое объяснение эффекта Комптона

Опыты по рассеянию частиц

Атом Бора

Линейчатые спектры атомов

Постулаты Бора 1. Постулат стационарных орбит: электроны движущиеся по стационарным орбитам не излучают.

2. Стационарными орбитами являются те, для которых

 n=1,2,3,…

3. Постулат частот, который принял фотонный механизм излучения и поглощения света атомами:

При переходе с более удалённой орбиты на менее удалённую электрона атом излучает фотон, энергия которого

Поглощение атомом фотона с энергией , сопровождается переходом электрона, при котором его энергия равна 

Гипотеза де Бройля Направление движения волны совпадает с направлением движения частицы.

Дифракция микрочастиц. Опыт Девисона и Джермера

Принцип неопределённости Гейзенбера Из-за наличия волновых свойств у частиц существует связь между неопределённостями координат частицы :  и неопределенностями импульса частицы

Уравнение Шредингера

Свойства уравнения Шредингера

Задача о стационарных состояниях в квантовой механике

Собственные значения волновой функции

Частица в прямоугольном трехмерном потенциальном ящике

Понятие о вырождении энергетических уровней

Одномерный потенциальный барьер

Плоские волны де Бройля

Потенциальная стенка (потенциальный порог)

Коэффициент отражения

Гармонический осциллятор. Фотоны

Математический аппарат квантовой механики

Основные операторы квантовой механики

  Оператор кинетической энергии

Оператор квадрата момента импульса

Средние значения физических величин

Второй постулат квантовой механики

Условия возможности одновременного измерения разных механических величин

Соотношения неопределенностей

Свободная частица

Движение в центральном поле

Оператор момента количества движения

Законы сохранения в центрально симметричном поле

Собственные функции и собственные значения оператора проекции момента количества движения

Все направления равновероятны

Вероятность, отнесенная к единице площади сферы

Уравнение Шредингера для атома водорода

Проекция момента импульса Lz и магнитного момента Pz на направление внешнего магнитного поля

Гиромагнитное отношение для спиновых магнитного и механического моментов

Сравнивая с формулой Бора для бальмеровых уровней энергии

Уравнение Шредингера следует решать по методу разделения переменных

Частные производные заменяются полными дифференциалами

Решение второго уравнения

Решение простейших задач в сферических координатах

Плотности вероятности

Литература

Шпольский Э.В. «Атомные физика». т. I-II М. Наука, 1984 г.

Блохинцев Д.И. «Основы Квантовой механики» М. Наука, 1983 г.

Гольдин Л.Л., Новикова Г.И. «Введение в квантовую физику». М. Наука, 1988 г.

Матвеев А.Н. «Атомная физика» М.Высшая школа 1989 г.

Ландау Л.Д., Лифшиц Е.М. «Квантовая механика» М. Наука 1974 г.

Соколов А.А., Тернов Н.М., Жуковский В.Ч. «Квантовая механика» М. Наука 1979 г.

Фок В.А. «Начала квантовой механики» М Наука 1976 г.

Горяга Г.И. «Конспект лекций по атомной физике». М. Наука, 1985 г.

Киттель Ч. «Введение в физику твердого тела» (перевод с американского издания) М. Наука, 1978 г.

Бонч-Брусевич В.Л. «Физика полупроводников» М. Наука 1977 г.

Шиллинг Г. «Статистическая физика в примерах». М. МИР 1976 г.

Киреев П.С. «Физика полупроводников» М. Высшая школа,1975 г.